La literatura está de luto: Muere José Saramago a los 87 años

El Premio Nobel de Literatura falleció a causa de una leucemia crónica en Lanzarote, donde residía desde hacía años con su mujer y traductora Pilar del RíoJosé Saramago ganó el Premio Nobel de Literatura en 1998.El escritor portugués y Premio Nobel de Literatura José Saramago murió este viernes en su casa de Lanzarote a los 87 años.

José Saramago nació en la freguesia de Azinhaga (municipio de Golegã, en el distrito central del Ribatejo, Portugal), cerca del río Tajo, a 120 km al noreste de Lisboa.

Sus padres fueron José de Sousa y Maria da Piedade, una pareja campesina sin tierras y de escasos recursos económicos. Este origen marcaría profundamente el carácter y la tendencia político-teórica del escritor. El apodo de la familia paterna era Saramago ("Jaramago" en español, nombre de una planta herbácea silvestre de la familia de las crucíferas). El niño debería haberse llamado José Sousa, pero el funcionario del registro civil cometió un "lapsus calami" (error de pluma) y lo anotó como José «Saramago», aunque hay quienes dicen que fue una broma del funcionario, conocido de su padre. El registro oficial menciona el día 18 de noviembre, aunque fue el 16.

En 1925, la familia de Saramago se mudó a Lisboa, tras un breve paso por Argentina, donde su padre comenzó a trabajar de policía. Pocos meses después de la mudanza, falleció su hermano Francisco, dos años mayor. En 1934, a la edad de 12 años entró en una escuela industrial. En aquellos años incluso los estudios técnicos contenían asignaturas humanísticas. En los libros de texto gratuitos de aquellos años Saramago se encontró con los clásicos. Incluso en sus últimos años aún podía recitar de memoria algunos de esos textos.

Aunque Saramago era buen alumno, no pudo finalizar sus estudios porque sus padres ya no pudieron pagarle la escuela, por lo que para mantener a su familia Saramago trabajó durante dos años en una herrería mecánica.

Pronto cambia de trabajo y comienza a trabajar de administrativo en la Seguridad Social. Tras casarse en 1944 con Ilda Reis, Saramago comienza a escribir la que acabará siendo su primera novela: Terra de pecado, que se publicó en 1947 pero no tuvo éxito. Ese año nació su primera hija, Violante. Saramago escribió una segunda novela, Claraboya, pero nunca fue publicada. Los siguientes veinte años no se dedicó a la literatura. «Sencillamente no tenía algo que decir y cuando no se tiene algo que decir lo mejor es callar».

Entra a trabajar en una compañía de seguros. Simultáneamente colabora como periodista en Diário de Notícias, un periódico de alcance nacional, pero por razones políticas pronto es expulsado. Luego, colaboró como crítico literario de la revista Seara Nova y fue comentarista cultural. Formó parte de la primera dirección de la Asociación Portuguesa de Escritores, y también desempeñó la subdirección del Diário de Notícias. Desde 1976 se dedicó exclusivamente a su trabajo literario.

Sufrió censura y persecución durante los años de la dictadura de Salazar. Consigue trabajo en una editorial en la cual trabaja durante doce años. En su tiempo libre traduce varias obras: Maupassant, Tolstoi, Baudelaire, Colette…

En 1969 se afilió al por aquel entonces clandestino Partido Comunista Portugués. Ese mismo año se divorcia de Ilda y abandona su trabajo en la editorial para dedicarse plenamente a vivir de la escritura, bien como articulista, bien como novelista. En 1970 publica Provavelmentealegria Entre 1972 y 1973 fue redactor del "Diario de Lisboa". En 1974 se sumó a la llamada "Revolución de los Claveles", que llevó la democracia a Portugal. En 1975 publica O Ano de 1993.

Alfonso Herrera

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Pablo Neruda

Es considerado como una de las máximas figuras de la poesía del siglo XX.

Sus padres fueron la señora Rosa Basoalto, que murió de tuberculosis cuando tenía un mes de nacido, y el señor José del Carmen Reyes, quien abandonó el campo para trabajar como obrero en los diques del puerto de Talcahuano, hasta alcanzar el cargo de ferroviario en Temuco.

Neruda aprendió a amar la naturaleza en sus años de infancia, durante sus recorridos en tren hacia la exuberante vegetación de Boroa. La región había sido en el pasado escenario de enfrentamientos entre los conquistadores españoles y los araucanos, que con el tiempo fueron despojados de su territorio y posteriormente aniquilados por los colonos protagonistas de la «pacificación de la Araucanía». Esas frías y húmedas tierras australes, bordeadas por el más puro océano Pacífico, emergen en una poética de la desesperanza, de la soledad del ser humano y del amor, como en Veinte poemas de amor y una canción desesperada, libro que llevó a su autor a los circuitos internacionales y le dio una fama similar a la de Rubén Darío, hasta hacerlo merecedor del Premio Nobel en 1971.

De su extensa obra poética destacamos: Crepusculario (1923), Veinte poemas de amor y una canción desesperada (1924), Tentativa del hombre infinito (1926), El hondero entusiasta (1933), Residencia en la tierra (1933-1935),Tercera residencia (1947), Canto general (1950), Los versos del capitán (1952), Odas elementales (1954), Estravagario (1958), Cien sonetos de amor (1959), Memorial de Isla Negra (1964), Fulgor y muerte de Joaquín Murieta (1967), Las piedras del cielo (1971) y La espada encendida (1972). Como obra póstuma, en el año de su fallecimiento (1973) se publicaron sus memorias tituladas: Confieso que he vivido.

Pablo Neruda

Alfonso Herrera

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Irán Devuelve Medalla Del Nobel De La Paz

Las autoridades iraníes regresaron la medalla del Premio Nobel de la Paz a la activista en favor de los derechos humanos ShirinEbadi, cuya confiscación por parte de Teherán fue denunciada por Noruega, dijo el ministro de Relaciones Exteriores noruego, JonasStore.

Sin embargo, en un comunicado emitido de manera conjunta con su homólogo sueco Carl Bildt, los ministros afirmaron que aún tienen "serias preocupaciones por el tratamiento de las autoridades iraníes a ShirinEbadi".

Ebadi ganó el Premio de la Paz en el 2003 por sus esfuerzos por promover los derechos humanos en Irán. Pero dijo el mes pasado que una corte iraní suspendió las cuentas bancarias y pagos de pensión de ella y su marido, y que le bloqueó el acceso a una caja de seguridad en la que guardaba su medalla.

El episodio provocó una disputa diplomática entre Teherán y Oslo, donde se entrega el Premio Nobel de la Paz. Los otros premios se otorgan en Estocolmo.

"La medalla y el diploma han sido restaurados a su dueña, pero su situación continúa siendo grave", dijeron los ministros en un comunicado emitido el mismo día en el que el presidente de Estados Unidos, Barack Obama, aceptó el Premio Nobel de la Paz 2009 en Oslo.

"La confiscación de su medalla y las numerosas amenazas dirigidas en su contra, contra su familia y colegas, motivan una enorme preocupación y son otro ejemplo del empeoramiento de la situación de los derechos humanos en Irán desde la elección de junio de este año", sostuvieron.

La campaña electoral presidencial de junio llevó a Irán al caos. Las autoridades, rechazando las acusaciones de que la votación fue fraudulenta, han descrito las manisfestaciones masivas posteriores a la elección como un intento apoyado por el exterior para derrocar al liderazgo clerical.

Bildt y Store instaron a Irán a permitir que Ebadi, quien abandonó Irán poco antes de las elecciones, regrese a su casa y permita la reapertura de su centro de derechos humanos.

Alfonso Herrera

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Nelson Mandela

Político sudafricano (Umtata, Transkei, 1918 - ). Renunciando a su derecho hereditario a ser jefe de una tribu xosa, Nelson Mandela se hizo abogado en 1942. En 1944 ingresó en el Congreso Nacional Africano (ANC), un movimiento de lucha contra la opresión de los negros sudafricanos. Mandela fue uno de los líderes de la Liga de la Juventud del Congreso, que llegaría a constituir el grupo dominante del ANC; su ideología era un socialismo africano: nacionalista, antirracista y antiimperialista.

En 1948 llegó al poder en Sudáfrica el Partido Nacional, que institucionalizó la segregación racial creando el régimen del apartheid. Bajo la inspiración de Gandhi, el ANC propugnaba métodos de lucha no violentos: la Liga de la Juventud (presidida por Mandela en 1951-52) organizó campañas de desobediencia civil contra las leyes segregacionistas.

En 1952 Mandela pasó a presidir el ANC del Transvaal, al tiempo que dirigía a los voluntarios que desafiaban al régimen; se había convertido en el líder de hecho del movimiento. La represión produjo 8.000 detenciones, incluyendo la de Mandela, que fue confinado en Johannesburgo. Allí estableció el primer bufete de abogados negros de Sudáfrica.

En 1955, cumplidas sus condenas, reapareció en público, promoviendo la aprobación de una Carta de la Libertad, en la que se plasmaba la aspiración de un Estado multirracial, igualitario y democrático, una reforma agraria y una política de justicia social en el reparto de la riqueza.

El endurecimiento del régimen racista llegó a su culminación en 1956, con el plan del gobierno de crear siete reservas o bantustanes, territorios marginales supuestamente independientes, en los que confinar a la mayoría negra. El ANC respondió con manifestaciones y boicoteos, que condujeron a la detención de la mayor parte de sus dirigentes; Mandela fue acusado de alta traición, juzgado y liberado por falta de pruebas en 1961.

Durante el largo juicio tuvo lugar la matanza de Sharpeville, en la que la policía abrió fuego contra una multitud desarmada que protestaba contra las leyes racistas, matando a 69 manifestantes (1960). La matanza aconsejó al gobierno declarar el estado de emergencia, en virtud del cual arrestó a los líderes de la oposición negra: Mandela permaneció detenido varios meses sin juicio.

Aquellos hechos terminaron de convencer a los líderes del ANC de la imposibilidad de seguir luchando por métodos no violentos, que no debilitaban al régimen y que provocaban una represión igualmente sangrienta. En 1961 Mandela fue elegido secretario honorario del Congreso de Acción Nacional de Toda África, un nuevo movimiento clandestino que adoptó el sabotaje como medio de lucha contra el régimen de la recién proclamada República Sudafricana; y se encargó de dirigir el brazo armado del ANC (la Lanza de la Nación). Su estrategia se centró en atacar instalaciones de importancia económica o de valor simbólico, excluyendo atentar contra vidas humanas.

En 1962 viajó por diversos países africanos recaudando fondos, recibiendo instrucción militar y haciendo propaganda de la causa sudafricana. A su regreso fue detenido y condenado a cinco años de cárcel. Un juicio posterior contra los dirigentes de la Lanza de la Nación le condenó a cadena perpetua en 1964. Ese mismo año fue nombrado presidente del ANC.

Prisionero durante 27 años en penosas condiciones, el gobierno de Sudáfrica rechazó todas las peticiones de que fuera puesto en libertad. Nelson Mandela se convirtió en un símbolo de la lucha contra el apartheid dentro y fuera del país, una figura legendaria que representaba la falta de libertad de todos los negros sudafricanos.

En 1984 el gobierno intentó acabar con tan incómodo mito, ofreciéndole la libertad si aceptaba establecerse en uno de los bantustanes a los que el régimen había concedido una ficción de independencia; Mandela rechazó el ofrecimiento. Durante aquellos años, su esposa Winnie simbolizó la continuidad de la lucha, alcanzando importantes posiciones en el ANC.

Finalmente, Frederik De Klerk, presidente de la República por el Partido Nacional, hubo de ceder ante la evidencia y abrir el camino para desmontar la segregación racial, liberando a Mandela en 1990 y convirtiéndole en su principal interlocutor para negociar el proceso de democratización. Mandela y De Klerk compartieron el Premio Nobel de la Paz en 1993.

Las elecciones de 1994 convirtieron a Mandela en el primer presidente negro de Sudáfrica; desde ese cargo puso en marcha una política de reconciliación nacional, manteniendo a De Klerk como vicepresidente, y tratando de atraer hacia la participación democrática al díscolo partido Inkhata de mayoría zulú.

Alfonso Herrera
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Barack Obama, Premio Nobel de la Paz

El presidente estadounidense Barack Obama ganó el Premio Nobel de la Paz 2009 "por sus extraordinarios esfuerzos para fortalecer la diplomacia internacional y cooperación entre los pueblos", según afirmó el comité que lo galardonó. Así la obamamanía y el carisma del presidente suben otro escalón, colocándolo ante la enorme responsabilidad de no ensuciar un premio de esa magnitud en lo que queda de su mandato. Mientras envía más soldados a Afganistán, se pregunta si la retirada de Irak podrá concretarse, y se niega a llamar “golpe” al derrocamiento del presidente hondureño, tal vez sea demasiado pronto para evaluar los actos de Obama más allá de sus promesas.

El Comité del Premio Nobel sorprendió al mundo dándole el Premio Nobel de la Paz al presidente de EE.UU. Barack Obama - APEl presidente estadounidense Barack Obama ganó el Premio Nobel de la Paz 2009, en una decisión contundente con la que el comité noruego elogió sus iniciativas para reducir las armas nucleares, aliviar las tensiones con el mundo musulmán y respaldar la diplomacia y la cooperación en lugar del unilateralismo.

Obama dijo haber quedado sorprendido y profundamente agradecido por el honor y agregó que piensa viajar a Oslo para aceptar el premio, al cual no considera "como un reconocimiento de mis propios logros" sino el reconocimiento de los objetivos que ha establecido "para Estados Unidos y el mundo".

"No creo que merezca estar en compañía de tantas personalidades transformadoras que han sido distinguidas con este galardón", dijo Obama.

El Comité del Nobel elogió la nueva actitud mundial desatada por la elección de Obama y sus llamados en favor de la paz y la cooperación, aunque reconoció que sus iniciativas no han producido aún fruto alguno: reducir los arsenales nucleares, disminuir los conflictos de Estados Unidos con el mundo musulmán y fortalecer el papel de Estados Unidos para combatir el cambio climático.

Alfonso Herrera

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Beata Madre Teresa de Calcuta

Nacida en 1910 en Albania, su nombre original fue AgnesGonxhaBojaxhiu. A los 18 años ingresó en la orden de las Hermanas de Nuestra Señora de Loreto tomando el nombre de Teresa en honor a Santa Teresa de Lisieux. Hasta 1948 trabajó como misionera y profesora en Calcuta, año en que el Papa Pío XII le concedió permiso para abandonar sus actuales funciones y responder a la llamada de Dios al servicio de los más pobres entre los pobres en las calles de Calcuta. Con este fin fundó en 1950 la Congregación de las Misioneras de la Caridad. En 1957 las Misioneras de la Caridad comenzaron también a atender a los enfermos de lepra. A mediados de los años 60 surgió la rama masculina de la Compañía de los Hermanos de la Caridad. En 1965 el Papa Pablo VI puso a la congregación bajo su control y autorizó a la Madre Teresa la expansión de la congregación de las Misioneras de la Caridad fuera de la India. En la actualidad las Misioneras de la Caridad están presentes en más de 30 países. En 1971 recibió el premio de la Paz Juan XXIII y en 1972 el gobierno de la India le otorgó el premio JawaharlalNehru para el entendimiento internacional. Finalmente en 1979 recibió el premio Nobel de la Paz. Con fama de santidad popularmente reconocida murió la Madre Teresa en Calcuta el cinco de septiembre de 1997. Coincidiendo con el feliz 25 aniversarios de su pontificado, el Papa Juan Pablo II la beatificó el 19 de octubre de 2003.

Alfonso Herrera
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Quince premios Nobel de la Paz piden que se presione a China para liberar a LiuXiaobo.

El mundo tiene miedo al ´´tigre´´ chino.

Quince personas que han recibido el Premio Nobel de la Paz han pedido al G-20 que presione al presidente chino, Hu Jintao, para que las autoridades del país asiático pongan en libertad al premio Nobel de la Paz 2010, el disidente y preso político chino LiuXiaobo, y a su esposa, LiuXia, que se encuentra "bajo un arresto domiciliario de facto" desde que el Comité Nobel Noruego dio a conocer su decisión.

En una carta publicada por FreedomNow (Libertad Ahora) -una ONG estadounidense que defiende a los presos de conciencia- y cuya redacción ha impulsado el arzobispo emérito de Ciudad del Cabo, Desmond Tutu, los galardonados afirman que "la liberación del doctor Liu por parte del Gobierno chino sería un reconocimiento extraordinario de la notable transformación que ha experimentado China en las últimas décadas".

Entre los firmantes de la misiva dirigida a los dirigentes de los países del G-20 figuran el ex presidente estadounidense Jimmy Carter; el líder de los budistas, el Dalai Lama; el escritor rumano-americano ElieWiesel y la abogada y defensora de los Derechos Humanos iraní ShirinEbadi, entre otros.

Al enviar la carta, Tutu declaró: "Tengo la esperanza de que el presidente Hu reconocerá la concesión del Premio Nobel de la Paz a LiuXiaobo como un momento de orgullo y una oportunidad para el Gobierno chino. Insto enérgicamente al presidente Hu a que ponga en libertad a LiuXiaobo y levante todas las restricciones de los derechos de LiuXia".

Liu, que cumple una condena de once años de prisión por subversión, fue declarado ganador del Nobel de la Paz este mes de octubre, una noticia que ha indignado a Pekín, que asegura que Liu es un criminal y que otorgarle el galardón es una "obscenidad".

Alfonso Herrera

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Ganadora del Nobel de la Paz, SuuKyi, sale en libertad tras arresto domiciliario

La líder del movimiento democrático birmano, Aung San SuuKyi, ha quedado libre hoy después de siete años y medio de cautividad ininterrumpida, al día siguiente de que la Junta Militar firmase su liberación.

Premio Nobel de la Paz AungSuuKyi, al salir del arresto domiciliario

La líder del movimiento democrático birmano, Aung San SuuKyi, ha salido este sábado con un vestido lila a la puerta de su casa, donde 3.000 seguidores la reclamaban para celebrar su puesta en libertad.

La comparecencia pública de SuuKyi, de 66 años, se produce minutos después de que quedase en libertad tras cumplir una pena de 18 meses de arresto domiciliario.

SuuKyi, visiblemente emocionada, habló a los presentes en birmano durante unos diez minutos por encima de la verja de la casa, flanqueada por tres miembros de la Liga Nacional por la Democracia (LND), el partido que fundó en 1988 y que disolvió la Comisión Electoral este año.

"No me lo puedo creer, no me lo puedo creer", repetía entre lágrimas una birmana.

Alguien del público de sus partidarios regaló a la Nobel de la Paz de 1991, quien vestía una camisa lila, un ramo de flores.

La "Dama", como es conocida entre sus partidarios, se despidió de los presentes después del discurso y cuando estos se marchaban, otros miles acudían a la casa desde distintos puntos de Rangún.

Sus seguidores llevaban esperando su puesta en libertad desde el viernes por la mañana, cuando la LND dijo que el régimen militar había firmado la orden para que saliese libre.
La Nobel de la Paz había dicho que no aceptaría de los generales birmanos ningún tipo de libertad condicional.

Su liberación se produce seis días después de que el régimen celebrase las primeras elecciones parlamentarias en dos décadas sin contar con la oposición, en el último punto de su "hoja de ruta" hacia una "democracia disciplinada".El partido del primer ministro del país, TheinSein, que este año con otros compañeros colgó el uniforme para convertirse en político, ya se ha atribuido la victoria con la mayoría absoluta en ambas cámaras del nuevo Parlamento bicameral de la nación.

Alfonso Herrera
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Doris Lessing recibe el Premio Nobel de Literatura 2007

La Academia Sueca ha concedido el el Premio Nobel de Literatura a la escritora británica Doris Lessing (n. 1919) por su capacidad para transmitir la épica de la experiencia femenina y narrar la división de la civilización con escepticismo, pasión y fuerza visionaria.

Doris Lessing

Su obra más conocida es El cuaderno dorado, publicada en 1950. Aunque, en su bibliografía también podemos destacar obras como Canta la hierba (1950), Instrucciones para un descenso al infierno (1971), Shikasta (1979), Los matrimonios entre las zonas tres, cuatro y cinco (1980), Experimentos sirianos (1981), El viento se llevará nuestras palabras (1987), Historias de Londres (1992), Mara y Dann (1999), Ben en el mundo (2000)o El sueño más dulce (2002).

El Premio Nobel de Literatura está dotado con 10 millones de coronas suecas (unos 1,1 millones de euros).

Su padre, oficial del ejército británico, fue víctima de la Primera Guerra Mundial, donde sufrió graves amputaciones. Cuando contaba seis años, su familia, atraída por las promesas de hacer fortuna cultivando maíz, tabaco y cereales, se trasladó a Rodesia, antigua colonia inglesa, hoy Zimbabue, donde pasó su infancia y juventud.

Los recuerdos de esa época son ambivalentes: por un lado, la educación estricta y severa de su madre; por otro, aquellos momentos en los que, en compañía de su hermano Henry, disfrutaba y descubría la naturaleza. También descubrió la discriminación racial.

En lucha constante con su madre y deseando huir de su autoritarismo, Doris abandonó, a los trece años, sus estudios y los prosiguió de manera autodidacta, y comenzó a trabajar como auxiliar de clínica. Frustrada por los desengaños de algunas aventuras amorosas pasajeras, empezó a escribir sus primeras novelas plagadas de fantasmas. Fueron pequeñas historias, de las cuales vendió dos a unas revistas sudafricanas.

A los 18 años se trasladó a Salisbury, donde trabajó como telefonista. En 1939, cuando tenía 19 años, se casó con un funcionario, Frank Wisdom, con el que tuvo dos hijos. En 1943 se divorció y se unió a un grupo de ideas comunistas. En 1944 se casó con Gottfried Lessing, del que tomó su apellido y con quien tuvo a su tercer hijo.A los 36 años, junto con su hijo, volvió a Londres e inició su carrera como escritora. Un año después publicó su novela: "Canta la hierba". Muy comprometida políticamente, perdió, definitivamente, todas sus ilusiones y decidió abandonar el comunismo en 1954.

Alfonso Herrera
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Premio Nobel

El Premio Nobel se otorga cada año a personas que hayan hecho investigaciones sobresalientes, inventando técnicas o equipamiento revolucionario o hayan hecho contribuciones notables a la sociedad.

Cada laureado recibe una medalla de oro, un diploma y una suma de dinero. El premio no puede ser otorgado póstumamente, a menos que el ganador haya sido nombrado antes de su defunción. Tampoco puede un mismo premio ser compartido por más de tres personas.

Los premios se instituyeron como última voluntad de Alfred Nobel, inventor de la dinamita e industrial sueco. Nobel firmó su testamento en el Club Sueco-Noruego de París el 27 de noviembre de 1895. Se sentía culpable por su responsabilidad como empresario enriquecido a través de una industria productora de dinamita cuyo principal mercado era la minería, pero también la guerra.[cita requerida] Esta puede haber sido la motivación principal de su afamado testamento, quizás unida a la costumbre de la época de realizar acciones para hacer trascender su nombre al morir.

La primera ceremonia de entrega de los Premios Nobel en Literatura, Física, Química y Medicina se celebró en la Antigua Real Academia de Música de Estocolmo (Suecia) en 1901. Desde 1902, los premios los entrega el Rey de Suecia. Inicialmente, el rey Óscar II no estaba de acuerdo en dar el premio a extranjeros, pero se dice que cambió de idea al darse cuenta del enorme potencial publicitario para el país.

Los premios se conceden en una ceremonia celebrada anualmente en la Sala de Conciertos de Estocolmo, siguiendo el banquete en el Ayuntamiento el 10 de diciembre, fecha en que Alfred Nobel murió. La entrega del Premio Nobel de la Paz se realiza en Oslo, Noruega. Los nombres de los laureados, sin embargo, suelen anunciarlos en octubre los diversos comités e instituciones que actúan como tribunales de selección de los premios.

Los diversos campos en los que se conceden premios son los siguientes:

• 
  
  
  Física (decidido por la Real Academia Sueca de Ciencias)


• 
  
  
  Química (decidido por la Real Academia Sueca de Ciencias)


• 
  
  
  Fisiología o Medicina (decidido por el Instituto Karolinska)


• 
  
  
  Literatura (decidido por la Academia Sueca)


• 
  
  
  Paz (decidido por el Comité Nobel Noruego del Parlamento Noruego)

A la muerte de Alfred Nobel se produjo una situación curiosa con respecto a las instituciones responsables de conceder los premios, ya que Alfred Nobel las nombró sin previa consulta a las propias instituciones sobre su aceptación o sobre los criterios para la adjudicación de los premios. Sin embargo, tras muchas dudas dentro de estas mismas instituciones, todas ellas aceptaron.

Alfred Bernhard Nobel

Alfonso Herrera

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Detector de centelleo

En la figura se muestra el diseño básico de un detector de centelleo. Consta de cuatro partes principales: una ventana de berilio, un cristal centelleante de NaI y un tubo foto-multiplicador con foto-cátodo de Sb/Cs.

Los fotones de Rayos-x pasan a través de la ventana de berilio y golpean el cristal centelleante, lo que produce emisión de una débil luz azulada. Los fotones luminosos viajan a través del tubo foto-multiplicador e impactan en el foto-cátodo produciendo electrones los cuales son acelerados a través de una serie de dinodas hacia el ánodo. Cuando los electrones resultantes alcanzan el ánodo causan una caída de potencial. Esto se registra como un pulso de voltage negativo en el amplificador. El número de electrones es proporcional a la energía de la radiación incidente, y por consiguiente a la altura del pulso. Un Analizador Multi Canal (AMC) cuenta los pulsos producidos por el detector.

Estos detectores se usan normalmente para medir elementos con número atómico desde el Zn hasta el U.

Alfonso Herrera
Electronica del estado solido
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Detectores de área

Como alternativa a los detectores "puntuales", el desarrollo de la tecnología electrónica ha dado lugar a la aparición de los denominados detectores de área, que permiten la detección de muchos haces de difracción simultáneamente, ahorrando con ello tiempo en el experimento. Esta tecnología es de especial utilidad para el caso de las proteínas y en general de cualquier material que pueda deteriorarse durante su exposición a los rayos X, ya que la detección de cada una de las imágenes que se recogen (con varios cientos o miles de reflexiones) se hace en un tiempo mínimo, del orden de los segundos.

Uno de los detectores de área más comunmente usado se basa en los denominados CCD's (del inglés Charge Coupled Device) cuyo esquema se muestra a continuación:

Esquema de un CCD con indicación de sus componentes principales.El conversor de rayos X (D en la figura) es un material sensible, del tipo P, GdOS, etc., que es capaz de convertir los rayos en pulsos eléctricos. Los CCD's operan a una gran velocidad de conversión, aunque su desventaja es la de operar a muy bajas temperaturas (del orden de -70 ºC).

Los detectores del tipo CCD se instalan normalmente sobre equipos goniométricos con geometría Kappa y por su rapidez su uso está ampliamente extendido en el ámbito de la Cristalografía de proteínas, asociados a generadores de ánodo rotatorio o en las grandes instalaciones de sincrotrón.

Otro tipo de detectores de amplio uso hoy en día, especialmente en la Cristalografía de proteínas es el llamado Image Plate Scanner que generalmente se montan sobre un goniómetro relativamente rudimentario, cuya única libertad de giro corresponde a la del cristal sobre su eje de montaje. El detector propiamente dicho es una placa circular de material sensible a los rayos X que se interpreta, después de la exposición, mediante un laser capaz de digitalizar las intensidades.

Detalle de un detector del tipo Image Plate Scanner

La recogida de un espectro completo consiste en la obtención de multitud de imágenes como la que se muestra más abajo, y que posteriormente son analizadas para obtener la métrica, simetría e intensidades del espacio recíproco.

Colección de imágenes de difracción consecutivas obtenidas en detectores de tipo Image Plate Scanner o CCD

Goniometría de cuatro círculos

La introducción de los computadores digitales a finales de la década de 1970, permitió el diseño de los llamados difractómetros automáticos de cuatro círculos. Estos equipos, disponen de un sistema goniométrico, con una mecánica muy precisa, que mediante tres giros permite colocar el cristal en cualquier orientación del espacio, provocando así que se cumplan los requerimientos de la construcción de Ewald para que se produzca la difracción. En estas condiciones, un cuarto eje de giro, que sustenta el detector electrónico se coloca en condiciones de recoger el haz difractado. Todos estos movimientos se pueden programar para que se realicen de un modo automático, con una mínima intervención del operador.

Entre este tipo de goniómetros se pueden distinguir dos geometrías goniométricas que se han usado con excelente éxito durante muchos años. En el goniómetro de geometría Euleriana (ver figura de abajo) el cristal se orienta mediante los tres ángulos de Euler, Φ que representa el giro sobre el eje de la cabeza goniométrica, χ que le permite el balanceo sobre el círculo cerrado, y ω que permite el giro total del goniómetro. El cuarto círculo lo representa el giro del detector, 2θ. Esta geometría, presenta la ventaja de la estabilidad mecánica, pero por contra restringe la accesibilidad al cristal para equipos externos de baja o alta temperatura.

Esquema y aspecto de un goniómetro de cuatro círculos con geometría Euleriana

La geometría alternativa a la Euleriana es la denominada geometría Kappa que no dispone de un círculo cerrado equivalente al χ. En su lugar, su función la cumplen los llamados ejes κ (kappa) y ωκ, de tal modo que con una combinación de ambos se pueden obtener χ eulerianos en el intervalo de -90 a +90º. La ventaja principal de esta geometría es la amplia accesiblidad al cristal.

Esquema y aspecto de un goniómetro de cuatro círculos con geometría Kappa.

Tanto en la geometría Euleriana como Kappa, el sistema de detección ampliamente usado durante muchos años es el denominado "puntual", en el sentido de que la detección de cada haz difractado (reflexión) se realiza de modo individual, necesitando cambiar, de modo automático y programado, los cuatro valores angulares del goniómetro para cada haz difractado. Los tiempos de medida en estos equipos suele ser del orden de 1 minuto por reflexión.

Alfonso Herrera

Electronica del estado solido

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Método de oscilación

Originalmente, los métodos de monocristal, con giro amplio de la muestra, como los mencionados anteriormente, se impusieron por su facilidad de interpretación. Sin embargo, cuando se llegó a experimentar con redes directas grandes, es decir, recíprocas pequeñas, los tiempos de recogida se disparaban y por lo tanto se recurrió al método de oscilación con ángulos pequeños, que permitía recoger varios niveles recíprocos a la vez sobre cada posición del cristal. Repitiendo estos diagramas, a distintas posiciones de partida del cristal, se conseguían obtener suficientes datos en un tiempo razonable. La geometría de recogida está descrita en las figuras que vienen a continuación.

Hoy en día, con generadores de ánodo rotatorio o sincrotrones, y detectores de área (image plate ò CCD, ver más abajo), que aumentan la intensidad de los máximos de difracción y reducen los tiempos de recogida con gran fiabilidad, se ha impuesto este método para los estudios de macromoléculas, en particular de proteínas.

Esquema de la geometría de las condiciones de máximo de difracción en el método de oscilación. El cristal, y por tanto la red recíproca, están oscilando un pequeño ángulo alrededor de un eje perpendicular al plano de la figura y que pasa por el centro. En la figura de la derecha, el área que pasa por condición de máximo de difracción está denotada por el área amarillenta, delimitada por la esfera de Ewald (de radio 2.sen 90/λ) en los dos extremos de oscilación de la red, y la esfera de resolución máxima (de radio 2.sen θmax/λ) que se puede alcanzar con la radiación empleada y con el detector que se haya usado.

Cuando la red recíproca oscila un pequeño ángulo, alrededor del eje de giro, pequeñas zonas de los diferentes niveles de la red recíproca entran en contacto con la esfera de Ewald, alcanzando las condiciones de máximo de difracción. De este modo, sobre la pantalla del detector, la geometría de oscilación produce máximos de difracción procedentes de diferentes niveles de la red recíproca y formando lúnulas sobre el diagrama (figura de la derecha)

Alfonso Herrera

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Método de precesión

El método de precesión fué desarrollado por Martin J. Buerger (1903-1986), a principios de la década de 1940, como alternativa muy ingeniosa para poder impresionar placas fotográficas de planos recíprocos sin distorsionar.

Al igual que el método de Weissenberg, se trata de un método en el que cristal se mueve, pero el movimiento del cristal (y como consecuencia el de los planos recíprocos solidarios) es como el de precesión de los planetas, de ahí su nombre. La película fotográfica se coloca sobre un soporte plano y se mueve solidariamente con el cristal.

El cristal debe orientarse de tal modo que el plano recíproco que se desee recoger sea perpendicular al haz directo de los rayos X, es decir, que un eje directo coincida con la dirección de los rayos X incidentes.

Dos visiones esquemáticas del principio en el que se basa la cámara de precesión. El ángulo μ es el ángulo de precesión del plano recíproco seleccionado del cristal y de la película fotográfica, que se mantiene paralela al plano recíproco y solidaria en movimientos al cristal.

La cámara diseñada para tal efecto y el aspecto de un diagrama de difracción de una muestra inorgánica se muestran en las figuras de abajo.

Diagrama de precesión de una perovskita, con simetría cúbica

Este tipo de diagramas son mucho más simples de interpretar que los de Weissenberg, ya que muestran el aspecto de un plano recíproco sin distorsión. La separación de un plano recíproco determinado se consigue mediante el uso de pantallas (figura de arriba) que seleccionan los haces difractados de dicho plano. Del mismo modo a como ocurre en el caso de Weissenberg, se pueden medir las distancias recíprocas y las intensidades de difracción. Sin embargo, aquí es mucho más fácil observar los elementos de simetría del espacio recíproco.

La desventaja del método de precesión es consecuencia de que la película es plana en lugar de cilíndrica, y el ángulo sólido explorado es menor. Este método se ha usado con éxito durante muchos años, incluso para el caso de las proteínas.

Alfonso Herrera

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Método de Weissenberg

El método de Weissenberg está basado en la cámara del mismo nombre, desarrollada en 1924 por el científico austriaco K. Weissenberg (1893-1976). La influencia de Karl Weissenberg en la metodología fotográfica de difracción puede consultarse en la magnífica recopilación que ofrece la Sociedad Británica de Reología. La cámara consta de un cilindro metálico que contiene en su interior una película fotográfica sensible a los rayos X. El cristal se monta sobre un eje coaxial con dicho cilindro y se hace girar según el modelo de Ewald, de tal modo que los puntos recíprocos que intersectan la superficie de la esfera de Ewald son los responsables de los haces de difracción.

Estos haces generan un ennegrecimiento (mancha) sobre la película fotográfica que cuando se extrae del cilindro metálico tiene la apariencia que se muestra más abajo.

Esquema y ejemplo de de una cámara tipo Weissenberg, usada en los laboratorios de Cristalografía hasta aproximadamente 1975

El tipo de diagramas Weissenberg que se obtienen del modo descrito se denominan de rotación o de oscilación, dependiendo de que el giro del cristal sea de 360º o parcial (aprox. 20º), respectivamente.

Esquema que explica la producción de un diagrama de Weissenberg del tipo rotación-oscilación

Este es el aspecto real de un diagrama de Weissenberg de tipo rotación-oscilación.

Tal como se explica más abajo, la distancia entre las líneas de puntos horizontales proporciona información sobre el periodo de repetición del cristal en la dirección vertical de la foto.

Pero, además, en la práctica, este tipo de diagramas se utilizaban para centrar los cristales en la cámara de Weissenberg, para conseguir que el eje de giro del cristal fuera perpendicular a los planos recíprocos, representados aquí por las alineaciones de puntos que se muestran.

El montaje del cristal debe ser tal que su eje de giro coincida con un eje directo de la celdilla elemental. De ese modo, por definición de la red recíproca, existirán planos recíprocos perpendiculares a dicho eje, que en diagrama quedan representado por alineaciones horizontales de manchas de difracción.

Es indudable que mediante este tipo de diagramas se consigue información sobre los períodos de repetición de la red directa, ya que la separación entre las líneas que contienen las manchas de difracción es proporcional a la distancia entre planos recíprocos. Sin embargo, cada plano recíproco (dos dimensiones) en el diagrama queda representado sobre una línea (una dimensión) de manchas de la película, dando lugar a solapamiento entre manchas.

Este problema quedó resuelto cuando a las cámaras se les añadió la libertad de traslación del cilindro, en la dirección paralela a su eje, acoplada al giro del cristal y seleccionando mediante dos cilindros internos el cono de difracción que origina uno solo de los planos recíprocos. De este modo, un plano recíproco (dos dimensiones) quedaría impresionado en toda la superficie de la placa fotográfica (dos dimensiones), evitando con ello el posible solapamiento entre manchas.

El aspecto de un diagrama de este tipo, con la deformación geométrica que se produce del plano recíproco, se muestra en la figura de abajo. En estas condiciones, y teniendo en cuenta dicha deformación, es posible medir aisladamente cada haz de difracción, y seleccionando adecuadamente la rendija se pueden recoger todos los planos recíprocos del cristal.

Detalle de la cámara de Weissenberg para separar un cono de haces difractados mediante dos cilindros internos que dejan una rendija. El cilindro exterior, conteniendo una película fotográfica, se traslada al mismo tiempo que el cristal gira, distribuyéndose las manchas de difracción, que antes estaban en una línea, sobre toda la placa fotográfica.

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Método de Laue

En sus primeros experimentos, Max von Laue (Premio Nobel de Física en 1914) usó radiación contínua (con todas las longitudes de onda posibles) incidiendo sobre un cristal estacionario. De este modo, el cristal generaba un conjunto de haces que representan la simetría interna del cristal. En estas condiciones, y teniendo en cuenta la ley de Bragg, las constantes del experimento son los espaciados d y la posición del cristal respecto al haz incidente, y las variables son la longitud de onda λ y el entero n:

n λ = 2 dhkl sen θnh,nk,nl

así que cada haz difractado corresponderá al primer orden de difracción (n=1) de una cierta longitud de onda, al segundo orden (n=2) de la longitud de onda mitad (λ/2), al tercer orden n=3 de la longitud de onda λ/3, etc. Por lo tanto, el diagrama de Laue es simplemente una proyección estereográfica de los planos del cristal. El lector interesado puede también visitar la simulación que se ofrece a través de este enlace.

Diagrama de Laue de un cristal.

Hay dos geometrías diferentes, dependiendo de la posición del cristal respecto de la placa fotográfica, transmisión o reflexión:

Método de Laue en modo transmisión.

Método de Laue en modo reflexión.

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Difractómetro de Rayos X.

El difractómetro CAD4 Bruker-Nonius consiste de los siguientes componentes:

-Goniómetro con geometría Kappa
-Generador de rayos-X FR590 (Tubo con ánodo de cobre)
-Interfase
-Sistemas de cómputo
-Programas de control del sistema
-Sistemas de enfriamiento
(Haskris y Cole-Parmer)

El sistema está diseñado para colectar datos de difracción de rayos-X de un monocristal con una alta precisión, flexibilidad y confiabilidad. El corazón del difractómetro CAD4 es el goniómetro Kappa, que mantiene el cristal en el centro del difractómetro. El goniómetro Kappa consiste de una combinación de tres partes, uniendo tres ejes de rotación. Todos los ejes intersectan en el centro del difractómetro. La cabeza del goniómetro es montada en el eje Phi (Phik), que es sostenido por el bloque kappa.El bloque kappa puede ser rotado sobre el eje kappa (Kappa), siendo (Omk), siendo éste transportado por la base del difractómetro.

Este difractómetro automático computarizado tiene cuatro movimientos angulares independientes, de ahí su nombre CAD4 y es controlado por un sistema de cómputo con programas CAD4 versión 2.0 para computador personal.

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Difracción electrónica EBSDP. Cristalografía con el microscopio electrónico de barrido (MEB).

En un SEM, el haz incidente interactúa con la muestra para dar diferentes efectos, uno de los cuales es la difracción de los planos espaciados regularmente en cada cristal o grano. La difracción de todos planos atómicos provee un “patrón de difracción”, el cual puede interpretarse como un mapa de las relaciones angulares entre planos atómicos en el cristal.

Un análisis muestra que el patrón de difracción de electrones retrodispersados (EBSDP) consiste en pares de líneas paralelas, las cuales se intersectan en varios puntos. Cada par de líneas, conocidas como “líneas de kikuchi”, representan un plano en el cristal, y el espaciamiento entre pares de líneas es inversamente proporcional al espaciamiento interplanar. Donde las líneas de Kikuchi se interceptan, representa una dirección cristalográfica.

El patrón tiene la simetría del sistema cristalino (cúbico, hexagonal, etc.). Más aún, el ángulo entre planos y el eje de zona es específico del sistema cristalino y el parámetro de red del cristal. Estos factores son utilizados para identificar las fases presentes en el material bajo estudio utilizando EBSD. Cuando la identidad de la fase es conocida, la orientación del patrón es directamente equivalente a la orientación del cristal.

Los patrones de difracción EBSDP se forman debido a que el haz electrónico, al interaccionar con la muestra, provoca que los electrones viajen en todas direcciones. Esto quiere decir que es posible que algunos de estos electrones difracten cumpliendo la condición de Bragg la cual ocurre en 3 dimensiones a partir de estos planos a cualquiera de los lados del haz divergente, dando origen a dos conos de radiación. Cuando la pantalla del detector es colocada de tal manera que intersecte los conos, dos secciones cónicas son capturadas, las cuales aparecen como un par de líneas paralelas. Estas líneas son las líneas de Kikuchi.

Un paso esencial para la obtención del EBSP en un SEM es simple: la muestra es altamente rotada con respecto al haz incidente de tal forma que la señal de los electrones retrodispersados es lo suficientemente fuerte como para formar el EBSP y que sea capturado en la pantalla de El EBSP puede ser visto en un monitor de TV, tanto en tiempo real como después de varios cambios a la imagen. El programa de computadora analiza el patrón de difracción, y extrae la información cristalográfica de un sistema EBSD.

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Difracción electrónica SAEDP y CBEDP.

El haz que incide sobre la muestra puede estar formado por ondas que viajan en direcciones paralelas, dando lugar a la técnica de difracción electrónica de área selecta (SAEDP); pero también pueden viajar en direcciones que se intersectan, o se enfoca, en la superficie de la muestra, dando lugar a la difracción electrónica de haz convergente (CBEDP). Estos modos de operación para la obtención de la difracción electrónica no son independientes, sino todo lo contrario, son complementarios: el estudio del primero nos permitirá entender completamente los parámetros que se utilizan en el segundo.

SADP presenta patrones con simetría perteneciente al sistema cristalino (redes de Bravais) pero no indica algún otro elemento de simetría que nos indique, por ejemplo, su grupo puntual y grupo espacial. Por esta razón, se recurre al estudio del material por CBEDP

Figura 1. Diagrama de la trayectoria de los electrones en el sistema de lentes del microscopio electrónico para el modo CBED.

El principio técnico de la difracción electrónica de haz convergente (CBEDP) consiste en emplear la lente objetiva del microscopio electrónico de transmisión para obtener un haz enfocado en un punto sobre la muestra, como se ilustra en la Figura 1. Los patrones de difracción, en orientación de eje de zona, así obtenidos, se denominan de Kossel-Möllentedt y proporcionan información sobre las tres dimensiones de la celda unitaria. Al enfocar el haz sobre la muestra, y usando una apertura condensadora pequeña, se logra reducir notablemente el área de la muestra que interactúa con el haz, lográndose en la práctica diámetros del orden de 5 nm. En el centro de un patrón CBED, se encuentra un disco de diámetros de D = 2αL, donde 2α es el ángulo de abertura del cono de electrones incidente y L es la longitud de cámara. Dicho disco corresponde al haz transmitido. De la misma forma un haz difractado consistirá de un cono de ondas planas que emergen de la muestra y cuya proyección en el patrón es un círculo claro. El disco central tiene una estructura interior, la cual consiste generalmente en líneas delgadas oscuras que cruzan el disco en diferentes direcciones.

La estructura de los patrones de Kossel-Möllentedt puede interpretarse cualitativamente si consideramos la esfera de Ewald para cada una de las ondas planas que se sobreponen para formar el cono convergente. Cada esfera pasa por el origen del espacio recíproco. El centro de cada esfera de Ewald es proyectado a un punto del interior de cada disco del patrón. De esta manera, los discos de difracción constituyen un mapa de las intensidades transmitidas y difractadas en función de la orientación de las ondas planas constituyentes del haz incidente. Cada punto de las líneas oscuras dentro del círculo central corresponde a una intersección de una esfera de Ewald con los planos de Laue de orden superior. Estas líneas se conocen como líneas HOLZ (High Order Laue Zone) y proporcionan información 3D complementaria sobre la cristalografía del cristal y permiten determinar los parámetros cristalinos con precisión. Además, por ser sumamente sensibles a deformaciones de la red, permiten el estudio de defectos cristalinos. Al igual que en el caso de la difracción de haz paralelo en muestras gruesas, en los patrones CBED se pueden observar líneas de Kikuchi entre los discos

La técnica de CBED, se desarrolló en 1939 por Kossel y Möllentedt. Esta técnica es incluso anterior a la técnica de área selecta SAEDP en la difracción de haz paralelo, que es la más usada. Sin embargo, no es sino hasta los 1980 que, debido al desarrollo tecnológico que simplificó bastante el método de obtención, los patrones CBED tomaron un fuerte impulso en el estudio de materiales.

Tomando en cuenta que en SAEDP, los patrones de difracción promedian la información estructural en las zonas de interacción (grueso de la muestra, defectos cristalinos, deformaciones de la red, etc.), CBED es una técnica poderosa cuando se requiere alta resolución espacial. Otro tipo de información donde CBED presenta ventaja sobre otras técnicas es en la precisión en la medición del parámetro reticular y el espesor del cristal. Además, los patrones CBED presentan información 3D sobre la simetría cristalina, con lo que permite la determinación del grupo puntual y espacial de la muestra bajo observación. El inconveniente al usar la técnica de CBED es el hecho de que el haz convergente puede calentar, dañar o contaminar la región de la muestra que se esté usando. La contaminación local de la muestra puede causar esfuerzos locales. Afortunadamente, en los microscopios electrónicos modernos se pueden obtener imágenes de CBED durante minutos o incluso horas por medio de enfriamiento con nitrógeno líquido y el uso de modernas técnicas de procesamiento y digitalización de imágenes.

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Difraccion de ondas

Es el fenomeno ondulatorio,desviacion que se produce en la propagacion rectilinea de las ondas de cualquier tipo cunado pasan por el borde de un objeto opaco.la difraccion falsea la imagen del objeto.en optica,la difraccion de los rayos luminosos produce franjaso bandas de difraccion,en los contornos de la sombraLos fenómenos de interferencia y difracción propios de las ondas mecánicas y del sonido en particular son extensibles también a las ondas electromagnéticas y, por tanto, a la luz.En el caso de la luz es casi imposible que haces procedentes de distintas fuentes tengan una misma frecuencia (salvo en la luz láser). Por tanto, para provocar interferencias se utiliza una misma fuente que emite un solo haz. Mediante un dispositivo específico, dicho haz se descompone en varios, que se hacen confluir finalmente en un mismo punto con una cierta diferencia de fase.Para ello se utilizan dos procedimientos alternativos:* Se obliga a que los dos haces en que se descompone el primer haz recorran caminos de diferente longitud.* Se usan superficies reflectantes, ya que la onda reflejada presenta un desfase de 180º con respecto a la incidente, si el segundo medio es más denso que el primero.

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Radio Propagation by Diffraction Over an Obstruction

Propagation ordinarily can occur by groundwave between two or more radio antennas located on or near the Earth's surface. Even if an obstruction such as a hill, mountain, or building intervenes, propagation still can occur via slant paths over the top edge of the obstruction. This depends on diffraction over the edge. So, in addition to the basic or spreading loss along the sum of the slant paths, D1+D2, there is an additional loss due to diffraction.

For zero diffraction loss the direct line of sight path between a transmitter and a receiver must clear the obstruction by several wavelengths. When the direct path just grazes the obstruction diffraction loss is exactly 6 dB. This program does not compute the small loss or gain as a direct path becomes well clear of an obstruction.

The least diffraction loss occurs when the top of an obstruction is sharp, a condition which is termed "knife edge" diffraction. If the top of an obstruction is more rounded, i.e., if the radius of curvature increases relative to a wavelength, additional diffraction loss occurs.
When the radius of curvature exceeds the height of an obstruction, or when a ridge has an irregular top edge, the uncertainty of predictions increases.

When the radius of obstruction curvature is not small, the waves pass over a curved top via groundwave. So there also is a ground loss over this relatively short distance. However, the program does not ask for ground conductivity and the small loss in the ground, probably less than 1 dB, is ignored.

It may occur that path loss due to diffraction is less than the groundwave loss which would occur if the obstacle was removed, depending on type of terrain. To make such comparisons use the program GrndWave3 by the same author.

Earth curvature is taken into account in the calculations. A warning is given if the height of an obstacle, such as a mountain range, is too low to appear above the horizon as seen from either end of the path. This program must not be used to predict loss on long sea paths where the horizon itself is the obstruction. Use the GrndWave3 program instead. However, the computed loss of the sum of the two direct slant paths, D1+D2, is always correct.

This program cannot take into account changes in antenna gain which result from different elevation angles needed to clear high obstacles. This must be taken into account by the program user when entering antenna gains. It matters most when the antennas are simple verticals for which the power gain relative to an isotrope radiator along the horizontal is three, but falls to zero at an elevation angle of 90 degrees. However, this predicting error will not occur when the elevation angle of a beam antenna can be adjusted to clear the height of an obstacle.

The program's frequency range extends from LF to GHz provided an obstacle's height is greater than about four wavelengths and its width is greater than 20 wavelengths. The possibility of propagation around the sides of an obstacle or via sky waves is ignored.

Slant path lengths may be from a few metres to 100Km provided the height of an obstruction is sufficient to clear the bulge in the earth's surface due to the Earth's curvature. The program assumes both antennas and the base of an obstruction are at the same height above sea level. It is not worth the inconvenience of making precise adjustments to input values to improve accuracy. Note that ground and slant path distances are approximately equal at low elevation angles.

At a slant path distance of 25Km (15 miles) from the transmitter an obstruction must be at least 55m (180 ft) high to come into view. At 100Km (62 miles) it must be at least 850m (2800 ft) high. At these low heights very low-angle direct waves may not clear undulating ground local to the antennas. They may become indistinguishable from the groundwave and therefore suffer the same type of loss.

A simplification which will cause little error is to assume that the height of an obstruction is that above a straight line drawn between the two antennas. This need be considered only when transmitting and receiving antennas are at greatly different heights above sea level.
When an antenna is known to be inefficient, the inefficiency can be allowed for by entering a power gain less than unity. The smallest power gain accepted is 0.1 (-10 dBi).
If antenna power gain is not known enter 1. Computed results are then average values disregarding directivity in both the vertical and horizontal radiation planes.

A "matched receiver" is one with its input resistance matched to the antenna's radiation resistance such that maximum power is transferred. Maximum receiver power is 50-percent of the total power available to the antenna. The other 50-percent is re-radiated.

Alfonso Herrera

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Definition of Diffraction of Light

Diffraction of light is the bending of light waves around an object. The amount of light diffracted or which changes direction is dependent on an object's size. This also applies to light waves that pass through an opening, such as the aperture of a camera or through the pupil of an eye. As light waves pass around the edge of an object or through an opening, light is diffracted or broken into the colors of the rainbow.

Facts

The deviation of the direction light is traveling occurs when the light passes around the edge of an object. The amount of bending which occurs is based on the wavelength of the light or the objects size in relation to light's wavelength. In addition to bending, light is sometimes broken into its basic components. These components are the colors of the rainbow red, orange, yellow, green, blue, indigo and violet (ROYGBIV). Red light has the longest wavelength, while violet has the shortest. This is why red is typically the prominent color in a rainbow and appears to be wider than violet light. This also accounts for a red sky just before sunset or just after sunrise.

Occasionally water vapor in the air causes the red light to separate readily from the other colors as the light waves been around the droplets of water.Full lunar eclipses permit light waves to bend around the edges of the moon to let the side facing earth remain visible, albeit an orange-brown color instead of the white color. This is a due to the distance of the moon from earth, allowing the moon to completely cover the sun. Sunlight then bends around the edges of the moon to provide the orange-brown color. Interference of the light waves with each other causes the diffracted light to become brighter or dimmer during the diffraction process. Amplification interference causes the light to become brighter and cancellation interference causes the light to become dimmer.

Function

Bending of light also occurs in diffraction grating which has tiny slits cut in the material. Diffraction grating is made from paper, plastic, metal or other materials that cause the light waves to separate into the colors of the rainbow as the light passes through the tiny slits. The size of the slits cut in diffraction grating material are extremely small and may contain as many as 13,500 per inch. Parallel tiny grooves in a polished surface, such as plastic, also cause the diffraction of light. One example of polished surfaces with parallel tiny groves is a compact disk (CD). The sharp edges of these groves cause the light to bend and separate into the colors of the rainbow.

Significance

Appearance of a rainbow is the result of the diffraction of light. As sunlight encounters water droplets in the air, the light is broken into the colors of the rainbow. This typically occurs just before or after it rains and the air contains a large amount of water vapor or water droplets.Separation into the colors of the rainbow also occurs when a CD is placed at an appropriate angle in relation to a light source. The light waves bend around the edges of the groves cut into the CD and separates into the colors of the rainbow.

Effects

Twinkling stars are another example of diffraction of light. As light from stars pass through the earth's atmosphere which is laden with water vapor, the light bends around the water droplets causing the twinkling effect. The light waves become brighter or dimmer and the colors constantly change due to amplification or cancellation interference.

Misconceptions

Often diffraction and refraction of light are confused with each other. Refraction of light is caused by light passing through transparent material, such as water, that causes the speed of the light wave to slow down and bend. Light is not separated into the colors of the rainbow, as with diffraction.

Alfonso Herrera
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Filo de la navaja efecto

En una onda electromagnética de propagación , el efecto de punta cuchillo o el borde de difracción es una redirección por difracción de una parte del incidente de radiación que afecta a una definida por el obstáculo así como una gama de montaña o al borde de un edificio.

El cuchillo de punta efecto se explica por el principio de Huygens-Fresnel , que establece que una definida así la obstrucción de una onda electromagnética actúa como una fuente secundaria, y crea un nuevo frente de onda .

El efecto de punta cuchillo es el resultado de la media de plano problema, originalmente resuelto por Arnold Sommerfeld con una onda plana formulación del espectro. Una generalización del problema halfplane es el problema de la cuña, como un problema solucionable valores en la frontera en coordenadas cilíndricas.

La solución en coordenadas cilíndricas se extendió luego al régimen óptico por Joseph B. Keller , quien introdujo la noción de los coeficientes de difracción a través de su teoría geométrica de la difracción (GTD). Pathak Kouyoumjian y amplió el singular) Keller coeficientes (a través de la teoría de uniforme de la difracción (UTD).

Alfonso Herrera

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Microscopio electrónico de barrido

Microscopio electrónico de barrido.

El Microscopio electrónico de barrido o SEM , es aquel que utiliza un haz de electrones en lugar de un haz de luz para formar una imagen. Tiene una gran profundidad de campo, la cual permite que se enfoque a la vez una gran parte de la muestra. También produce imágenes de alta resolución, que significa que características espacialmente cercanas en la muestra pueden ser examinadas a una alta magnificación. La preparación de las muestras es relativamente fácil pues la mayoría de SEMs sólo requieren que estas sean conductoras.

En el microscopio electrónico de barrido la muestra es recubierta con una capa de carbón o una capa delgada de un metal como el oro para darle propiedades conductoras a la muestra. Posteriormente es barrida con los electrones acelerados que viajan a través del cañón. Un detector mide la cantidad de electrones enviados que arroja la intensidad de la zona de muestra, siendo capaz de mostrar figuras en tres dimensiones, proyectados en una imagen de TV o una imagen digital. Su resolución está entre 3 y 20 nm, dependiendo del microscopio. Inventado en 1931 por Ernst Ruska, permite una aproximación profunda al mundo atómico. Permite obtener imágenes de gran resolución en materiales pétreos, metálicos y orgánicos. La luz se sustituye por un haz de electrones, las lentes por electroimanes y las muestras se hacen conductoras metalizando su superficie.

Funcionamiento

En el microscopio electrónico de barrido es necesario acelerar los electrones en un campo eléctrico, para aprovechar de esta manera su comportamiento ondulatorio, lo cual se lleva a cabo en la columna del microscopio, donde se aceleran por una diferencia de potencial de 1,000 a 30,000 voltios. Los electrones acelerados por un voltaje pequeño son utilizados para muestras muy sensibles, como podrían ser las muestras biológicas sin preparación adicional, o muestras muy aislantes. Los altos voltajes se utilizan para muestras metálicas, ya que éstas en general no sufren daños como las biológicas, y de esta manera se aprovecha la menor longitud de onda para tener una mejor resolución. Los electrones acelerados salen del cañón, y son enfocados por las lentes condensadora y objetiva, cuya función es reducir la imagen del filamento, de manera que incida en la muestra un haz de electrones lo más pequeño posible (para así tener una mejor resolución). Con las bobinas deflectoras se barre este fino haz de electrones sobre la muestra, punto por punto y línea por línea.

Cuando el haz incide sobre la muestra, se producen muchas interacciones entre los electrones del mismo haz, y los átomos de la muestra; puede haber por ejemplo, electrones rebotados como las bolas de billar. Por otra parte, la energía que pierden los electrones al "Chocar" contra la muestra puede hacer que otros electrones salgan despedidos (electrones secundarios), y producir rayos X, electrones Auger, etc. El más común de éstos es el que detecta electrones secundarios, y es con el que se hacen la mayoría de las imágenes de microscopios de barrido.

Podemos también adquirir la señal de Rayos X que se produce cuando se desprenden estos mismos de la muestra, y posteriormente hacer un análisis espectrográfico de la composición de la muestra.

Utilización

Cabeza de hormiga vista con un (MEB).

Son ampliamente utilizados en la biología celular. Aunque permite una menor capacidad de aumento que el microscopio electrónico de transmisión, este permite apreciar con mayor facilidad texturas y objetos en tres (3) dimensiones que hayan sido pulverizados metálicamente antes de su observación. Por esta razón solamente pueden ser observados organismos muertos, y no se puede ir más allá de la textura externa que se quiera ver. Los microscopios electrónicos sólo pueden ofrecer imágenes en blanco y negro puesto que no utilizan la luz.

Este instrumento permite la observación y caracterización superficial de materiales inorgánicos y orgánicos, entregando información morfológica del material analizado. A partir de él se producen distintos tipos de señal que se generan desde la muestra y se utilizan para examinar muchas de sus características. Con él se pueden realizar estudios de los aspectos morfológicos de zonas microscópicas de diversos materiales, además del procesamiento y análisis de las imágenes obtenidas.

Alfonso Herrera
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DIFRACCCION

En física, la difracción es un fenómeno característico de las ondas que consiste en ladispersión y curvado aparente de las ondas cuando encuentran un obstáculo. La difracción ocurre en todo tipo de ondas, desde ondas sonoras, ondas en la superficie de un fluido y ondas electromagnéticas como la luz y las ondas de radio. También sucede cuando un grupo de ondas de tamaño finito se propaga; por ejemplo, por causa de la difracción, un haz angosto de ondas de luz de un láser debe finalmente divergir en un rayo más amplio a una distancia suficiente del emisor.

El fenómeno de la difracción es un fenómeno de tipo interferencial y como tal requiere la superposición de ondas coherentes entre sí.

Se produce cuando la longitud de onda es mayor que las dimensiones del objeto, por tanto, los efectos de la difracción disminuyen hasta hacerse indetectables a medida que el tamaño del objeto aumenta comparado con la longitud de onda.

En el espectro electromagnético los Rayos X tienen longitudes de onda similares a lasdistancias interatómicas en la materia. Es posible por lo tanto utilizar la difracción de rayos X como un método para explorar la naturaleza de la estructura cristalina. La difracción producida por una estructura cristalina verifica la ley de Bragg.

Debido a la dualidad onda-corpúsculo característica de la mecánica cuántica es posibleobservar la difracción de partículas como neutrones o electrones. En los inicios de lamecánica cuántica este fue uno de los argumentos más claros a favor de la descripciónondulatoria que realiza la mecánica cuántica de las partículas subatómicas.

Como curiosidad, esta técnica se utilizó para intentar descubrir la estructura del ADN, y fue una de las pruebas experimentales de su estructura de doble hélice propuesta por James Watsony Francis Cricken 1953.

Límite de resolución por difracción

Disco de Airy ideal producido por la difracción de una fuente de luz puntual a través de un sistema óptico de abertura circular.

La difracción es un factor limitante en la calidad de las imágenes producidas porocultamiento óptico. La difracción producida por una apertura circular produce un patrón de interferencia característico de modo que la imagen obtenida de una fuente de luz puntual forma una mancha difusa con un patrón de líneas concentradas en una sola.Una fuente puntual produce un disco luminoso denominado disco de Airy y su diámetroconstituye el límite de resolución por difracción de un instrumento óptico. El disco de Airy está rodeado de círculos concéntricos de luz y oscuridad similares a las franjas deinterferencia producidas por rendijas alargadas. De este modo la imagen de una estrellalejana observada por un telescopio es una mancha borrosa del tamaño del disco de Airy. El tamaño del disco de Airy se calcula a través de la siguiente expresión:

Donde d es el diámetro del disco, λ es la longitud de onda,f la distancia focal ya eldiámetro de apertura del sistema óptico. El efecto fotoeléctrico no permite que la difracción se produzca correctamente.

El limite de la resolución estará dado por el criterio de Rayleigh, según el cual dos objetos son distinguibles solo si el máximo del radio de Airy de un objeto coincide con el mínimo del otro.

La difracción es un fenómeno que afecta a la propagación del sonido. Hablamos dedifracción cuando el sonido en lugar de seguir en la dirección normal, se dispersa en unacontinua dirección.

La explicación la encontramos en el Principio de Huygens que establece que cualquierpunto de un frente de ondas es susceptible de convertirse en un nuevo foco emisor de ondas idénticas a la que lo originó. De acuerdo con este principio, cuando la onda incide sobre una abertura o un obstáculo que impide su propagación, todos los puntos de su plano se convierten en fuentes secundarias de ondas, emitiendo nuevas ondas, denominadas ondas difractadas.

La difracción se puede producir por dos motivos diferentes:

1. porque una onda sonora encuentra a su paso un pequeño obstáculo y lo rodea. Las Bajas frecuencias son más capaces de rodear los obstáculos que las altas. Esto esposible porque las longitudes de onda en el espectro audible están entre 3 cm y 12m, por lo que son lo suficientemente grandes para superar la mayor parte de losobstáculos que encuentran.

2. porque una onda sonora topa con un pequeño agujero y lo atraviesa. La cantidad de difracción estará dada en función del tamaño de la propia abertura y de la longitud de onda.

Si una abertura es grande en comparación con la longitud de onda, el efecto de la difracción es pequeño. La onda se propaga en líneas rectas o rayos, como la luz.

Cuando el tamaño de la abertura es menor en comparación con la longitud de onda, los efectos de la difracción son grandes y el sonido se comporta como si fuese una luz que procede de una fuente puntual localizada en la abertura.

La cristalografía de rayos X es una técnica consistente en hacer pasar un haz de rayos X a través de un cristal de la sustancia sujeta a estudio. El haz se escinde en varias direcciones debido a la simetría de la agrupación de átomos y, por difracción, da lugar a un patrón de intensidades que puede interpretarse según la ubicación de los átomos en el cristal, aplicando la ley de Bragg.

Es una de las técnicas que goza de mayor prestigio entre la comunidad científica paradilucidar estructuras cristalinas, debido a su precisión y a la experiencia acumulada durante décadas, elementos que la hacen muy fiable. Sus mayores limitaciones se deben a la necesidad de trabajar con sistemas cristalinos, por lo que no es aplicable a disoluciones, a sistemas biológicos in vivo, a sistemas amorfos o a gases.

Es posible trabajar conmonocristal es o con polvo microcristalino, consiguiéndosediferentes datos en ambos casos. Para la resolución de los parámetros de la celda unidadpuede ser suficiente la difracción de rayos X en polvo, mientras que para una dilucidación precisa de las posiciones atómicas es conveniente la difracción de rayos X en mono cristal.

La cristalografía de rayos X desempeñó un papel esencial en la descripción de la doblehélice de la molécula de ADN técnica se utiliza ampliamente en la determinación de lasestructuras de las proteínas.

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